原子吸收光谱分析中石墨炉的原子化效率

第２２卷，第ｌ期　２　０　０　２年２月　光谱学与光谱　ＡｎａｌＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ　ａｎｄ　ＳｐｅｃｔｒａＩ分ｙｓｉ析　ｓ　．２２．Ｎｏ．１．ｐｐ１３５—１３８　Ｆｅｂｒｕａｒｙ．２ｏ０２　原子吸收光谱分析中石墨炉的原子化效率　衷明华，郝衍生　江西师范大学化学与生物科学学院，江西南昌３３００２７　摘要本文评述了原子吸收光谱分析中石墨炉原子化数率的研究进展，叙述了基础理论、各种原子化效率　公式以及Ｐｍ，　．（ｅｘｐ）．卢　（ｃａ【）问的关系，讨论丁原子化散率研究中需要进一步改善的问胚。　主题词原子化散率：石墨炉；原子吸收系数；原子停留时间　文献标识码：Ａ　文章编号：１０００—０５９３　ｃ２００２）０１一Ｏ１３５—０４　Ｅ．是低能态的能量，ｋ是Ｂｏ［ｔｍａｍｍ常数，￡是管长度和Ｍ是　分析原子质量。　Ｃｈａｋｒａｂａｒｔｉ等　报道了在等温条件下原子化时，Ｎ　有　以下关系　Ｎ　＝　ｅｘｐ（一　：￡　．）　（４）　中圈分类号：０６５７　３１　引言　石墨炉原子吸收光谱法（ＧＦＡＡｓ）是一种测定范围广、操　作简便、选择性好、灵敏度高的分析方法，是微（痕）量元素分　析的重要手段。ＧＦＡＡＳ的灵敏度直接比例于石墨炉的原子　化效率（ｐ）。研究和了解卢的测定、影响固素以及提高卢的途　径对石墨炉的设计和改进具有重要意义。　是原子消失速率常数和ｆ　是吸光度达到最大值的时同。　郑衍生等　指出稳温平台石墨炉（ＳＴＰＦ）的　．有下关系　＝Ａ　ＭＳ／Ｋｍ　Ｎ　（５）　卢的测定和研究开始于６０年代中期　Ｇ－Ｍａｎ等　将卢定　义为引人原子化器内的分析物中分析元素成为中性原子数占　Ｋ是原子吸收系数，Ｓ　是石墨管横截面积．Ｎ＾是Ａｖｏｇａｄｒｏ　常数和ｍ　是分析元素的用量。　Ｓｔｕｒｇｅｏｎ等　假定石墨炉内原子化达到热平衡时，中性　原子总数的百分数，测量了乙炔空气烙中２２种元素的　值。　１０年后，Ｂｍｅｋ和Ｇａｌａｎ　报道丁石墨炉内ＡＥ，Ｃｄ，Ｍｎ和Ｐｈ　等的　值。随后，相继报道丁一些研究工作　＝本文就石墨　原子数应该加上电离原子数（Ｎ　），则　＆＝（Ｎ　＋Ｎ）　ｏ　（６）　炉　的研究成就作简略的评述。　ｌ理论基础　原子吸收信号的测量有峰高和峰面积两种测量方法，口　的表示也就有峰高原子化散率（　）和峰面积原子化效率　（最）两种形式　当峰高测量时　按　定义有　＝Ｎ　／Ｎｎ　（１ｊ　当峰面积测量时，口的含义应是在给定的原子形成瞬时　进入分析区的气态分析物原子总数的分数。Ｃａｔｈｔｍｌ［８　导出　下式　＿∞　Ａ（￡）＝ＱＮＩ｝一　：／ｇ，ｌ　Ａ（ｒ）ｄｔ　Ｊ　（７）　Ａ（ｔ）是ｔ时吸光度，Ｑ是比倒常数（Ａ（ｒ）：Ｑ～（ｔ）　，Ｎ（ｒ）　是￡时由原子化器表面蒸发的分析物原子总数，不一定完全　～　是峰高时分析区原子数，Ｎ　是石墨炉内分析元素的原子　总数。Ｂｒｏｅｋ等　提出Ｎ　有下列关系　Ｎ　＝Ｎｎ（ｒＲ／ｒ　）　（２）　是自由原子）。以Ａ（￡）与ｌ　Ａ（　）ｄ￡作图为一直线，斜率为　Ｊ‘　一ｋ　．。而　与　同关系为　ｒ　和　分别为石墨炉内原子停留时问和原子形成时问。　Ｆａｌｋ等　采用下式　Ｎｍ＝　一　ｌＴＨ　（＝　Ａ　郏衍生等　ｌ　Ａ（ｔ）ｄｔ　（８）　导出下列关系式　（ｃａ¨＝Ａ．Ｓ　Ｍ／Ｎｍ　Ｎ＾ｒＤ　【９）　【ｔＯ）　（ｅｘｐｊ＝Ａ．Ｓ　Ｍ／Ｋｍ　ＮＡ　ｒ　．山，ｎ）ｎ２ｌ　ｅ—ｘｐ（　Ｅ　／ｋＴ　ｆ３）　ｌ　）　．Ａ　是峰高吸光度，Ｔ　是峰高时温度，Ｚ（Ｔ）是Ｔ　时配分函　数，　是吸收线精细结构因子．ｒ是振子强度，Ｈ（甜．ｎ）是离吸　收线中心甜＝０．７２ａ处的Ｖｏｉｇｔ函数值，＾　．是吸收线波长，　收稿日期：２０【ＨＪ】２　１４．修订１３期：２００１－０３一】６　（ｅｘｐ）＝矗（ｅａ１）ｆｎ　＝　．（１１）　（１２）　（１３）　（ｅｘｐ）Ａ　．１－ｅ／Ａ　＝Ｎ　／ｔ（　作者简介：衷明华，１９５７年生．硕十，江西师范大学化学与　物科学院副教授　维普资讯 http://www.cqvip.com

１３６　口　＝Ｋ．／Ｋ　光谱学与光谱分析　（１４）　第２２卷　线的形状，ｒ　的大小有很大的影响　。　。此外．在ＳＴＰＦ条件　下，管长ｆ和与Ｄ有关的温度绝非完全固定，必然会引人较大　的计算误差。Ｆａｌｋ等　研究了加样口对原子消失影响的试　Ａ．是峰面积吸光度，ｒ　是原子停留时间实验测量值，ｒ『Ｉ＝　／ＳＤ（Ｄ是扩散系数，　是管长度），口．（ｅｘｐ）是实验原子化效　率，卢（ｃａＩ）是汁算原子化效率．Ｋ　和Ｋ．分别称为条件原子　吸收系数，与实验环境因素有关　Ｙａｎｇ和Ｎｌｌ　提出　下关系式　ｌ口　＝Ｐｋ　２Ａ／Ｎ¨　ｃ１５）　验，　无加样口的石墨管为１００％进行计算，加样口的存在导　致Ｃｕ，Ｍｏ和Ｐ１］的ｆ，　／ｆ．值增加约２０％、而相应的口　，　卢（ｅｘｐ）和且（ｃａ１）的值分别平均降低了４７％，４６％和５６％，过　说明文献中忽略加样口引起原子消失的假设不合理。文献中　数据表明、Ａｇ，Ｃｒ，Ｇａ，Ｉｎ和Ｔ１的ｆＤ／　值只有０　２～０　５　，　和ｃｄ为０　５－０　８　Ｙａｎｇ和Ｎ】ｎ　报道在ＳＴＰＦ条件下　其中．　：＝８Ｄ／Ｉ　计算和实验求得、代人【１５）式可求得　卢　（ｃａ１）和卢．（ｅｘｐ），Ｐ是比例常数（　＝ＰＡ（　），　是分析区原　子数）。　Ｆｒｅｃｈｌ】　等认为石墨炉内产生的自由原子数不可能直接　计算，建议计算原子化效率定义为　口　＝１００（　（ｃａ１）／ｍ。（ｅｘｐ））　（１６）　ｍ。（ｅｘｐ）是特征量实验值，ｍ。【ｃａｔ）是特征量的计算理论值，　即基于Ｌ　ｖｆ］ｖ　模型的计算理论值。　２元素的原子化效率　从１节　寸论可知，石墨炉　的测量能通过各种关系式计　算。卢　的测量值只有一十、主要取决于Ａ　。据文献［２～７．　２０］报道，一些元素的　在Ｏ．１０～０．５０之间，Ａ　较强地依　赖于实验条件（如加热速率）和基体　‘　固此，实际工作中Ａ　测量已被Ａ所替代．卢的讨论也远比卢　更有实际意义：　Ｂｅｒｇｔｕｎｄ等　：　在计算理论特征量的计算机程序一文中列出　几种商品石墨炉的卢　和矗ｔ　ｃａ１）值，元素的卢　值均小于相应　的卢　（ｃａｔ）　郑衍生等”的实验结果表明．在相同的实验条件　下通常元素的　值也小于卢【ｅｘｐ）。它说明峰面积测量和　ｓＴＰＦ能获得较高的　值，这是在无标样分析中采用峰面积　测量和ＳＴＰＦ的原因的一个佐证：　从方程（９）、【１０）、（１５）可见，元素的卢．（ｅｘｐ）和　（ｃａｔ）值　均是在绐定的实验条件Ｆ测量Ａ，然后用　（或　）和　ｒ　（或　：的计算值）值代人（９）、（１０）或（Ｌ５）计算获得，影响　卢．（ｅｘｐ）和　（ｃａ１）值的参数是Ａ　．Ｋ和　（或ｒ　），这三个参数　均与温度有关。其中，Ｋ值受温度影响较小，Ａ．／　，Ａ／ｒ　是　影响卢．（ｅｘｐ）．卢　（ｃａｔ）随温度变化的主要因素。＾．较小地依赖　于实验条件和基体，固此，　（ｅｘｐ）主要依赖于　值，　．（ｃａ【）　依赖于管长（　）和扩散系数有关的　。值。　与　间的差值大　小决定着口．（ｅｘｐ）与卢．（∞【）间的差值大小　实验表明　川　元素的且【ｅｘｐ）值低于卢（ｃａｔ），亦就是多数情况下元素的ｒ。　值低于ｒ　ｆＤ＾　＜１【或＾　！ｃｅ￣ｐ）　２（ｃａ１）＜１）的原因来自两方　面。一方面是ｆ　值的计算存在一定的问题（或　的计算值可　靠性较差１　（或　：）的计算是假定石墨炉内原予蒸气的消　失纯粹是从瞥中心朝管两端的扩散作用　Ｊ；实际上．由于　加样口的存在，保护气由管两端朝加样口的对气带出的原子　蒸气损失和原子的扩散作用约占原子总损失的２０％～　３０％　；这种损失是与管的几何形状、温度和原子扩散系　数有关：因此，加样口作为原子蒸气消失的一条路径．对吸收　Ｇａ和Ｍｎ的　／ｒ　值是０　２－－０　７，而　的ｒＤ／ｒ　值约是０　１　－０、３　马－眙载等　报道了在２　９００　Ｋ下升温速率对ｃｒ的　／ｒ　值的影响　当升温速率从１　０００　Ｋ—ｓ。。增加到３　６７０　Ｋ　・ｓ。。时．ｃｆ的　值从１、３（１２　ｓ降到０．１７０　ｓ；０的口．（ｅｘｐ）值随　升温速率增加而增加：卢（ｃａｄ值是稳定的（因为计算卢（ｃａ１）　值时在不同升温速率下均是用２　９００　Ｋ的ｒ　值）　上述结果　表明，　的理论计算关系式不能真实地反映石墨炉内原子消　失过程，正如Ｌ　ｖ。一　在　电热原　吸收光谱分析中绝对分析　的问题和展望”一文中指出，特征量的理论计算中诸多障碍之　一是还没有足够可靠的模型测定石墨管内原子停留时间。　另一方面，由于石墨炉内的空间不等温，沿热管壁表面的　再吸附对　的影响起着重要作用。石墨炉内气态分析物原　子的变化源于三个阶段，即解吸附，再吸附和扩散消失　一　ｅｎｇ和Ｗ￣ｘｌｒｉＨ等　指出试样从管壁蒸发后．在高温下部　分原子蒸气被热管壁吸附．剩余者则扩散消失＝那么．被吸附　的原子相当于一个源点，随着原子化进程该源点上吸附的分　析原子再蒸发，随后扩散导致较长的原子停留时问和较慢的　消失速率　其结果是元素的　值大于ｒ。（ｒ　值的计算是建　立在石墨炉中原子消失过程不发生任何化学与物理变化的基　础上）。　Ｙａｎｇ和Ｎ　“报道了石墨管表面修饰和基体改进剂对　一些元素的口值影响：实验结果表明，不论是涂钯和涂锫石墨　管或者用Ｐｄ作基体改进剂，对口值的影响较小，远不如对元　素的原子形成过程的影响大　３原子化效率值的分析　Ｌ　ｖ　等　基于８点假定．计算了一些元素的特征量　理论值．获得的　（ｃａ１）／ｍ　（ｅｘｐ）值为０　８５。在计算　（ｃａ１）时，从２节讨论可知Ｌ　ｖＵｖ的８点假定中原子消失过程　和分析物完全蒸发并原子化值得进一步商讨。元素的口．　（ｃａ１）或口　值仅是反映在给定的实验条件下石墨炉内元素的　原子化行为与Ｌ　ｖｏｖ模型问的偏离程度。最近，李攻科等　指出在优化的分析条件下，ｌ８种元素的卢　（　（ｃａｔ））值约为　０．６５，并非是Ｌ．００：而口　值随Ｔ呈线性递增的关系。他们　指出实验结果表明Ｉ　ｖｏｖ模型有待进一步修正和完善　众所　周知，在ＳＴＰＦ的优化条件下，基体干扰是不存在的，Ａ主要　取决于ｒ　值。卢．值约为０．６５，说明计算ｍ　（ｃａ【）值的ｒ。值　与ｒ　值有差别，应该探索到现今还未掌握的原子消失机　理　，这对促进无标样分析的实现有重要意义。描述石墨炉　维普资讯 http://www.cqvip.com

第１期　光谱学与光谱分析　．　１３７　中元素的真实卢值应是　和卢．（ｅｘｐ）。尽管不同作者测量的同　一是峰高强ｉ量的相对标准偏差，￡　是积分时间常数，它等于　二个信噪比之比为　（　Ｓ／Ｎ）￣　一口　ｆ　＾，　．　”　¨纠¨¨　叫　引　州川　例元素的卢　或卢　（ｅｘｐ）值有较大的差别（可能是实验条件和　仪器的时间常数，　．是峰面积测量的相对标准偏差　仪器的不同），但是卢　或卢．（ｃｘｐ）均小于１．ｏ０，说明有较大部　分的分析原子是以非吸收的其他态损失了。这表明在石墨炉　方面还有工作值得研究，以便使　或且（ｅｘｐ）达到最大：　研究　的重要目的之＿是提高分析方法的灵敏度和检测　限。ｐ　和芦　（ｅｘｐ）意味着Ａ　和Ａ．测量的灵艟度。接定义假定　在时间￡，从石墨管表面蒸发的分析物原子的总数为１００，测　得　．（ｅｘｐ）＝０　６０。那么对吸收信号产生贡献的是６０个原子，　即进入分析区的自由原子有６０个，另外４０个原子以非吸收态　损失＝在吸收信号的整个延续期间（或原子形成过程的每一个　脐段）且（ｅｘｐ）是保持固定的。然而，　表示当吸光度达到最　大峰高值时分析区的分析物原子数：Ｌ　ｖｏｖ　曾指出　多年　来ＧＦＡＡＳ中理论计算的研究仅限于灵敏度（特征量）上。实　际　对分析方法而言检测限亦是重要的．他们报道了研究的　初步结果　１。检测限取决于信噪比。通过比较测量Ａ　．　Ａ．方法的信噪比，考察了二种方法对　，卢．（ｅｘｐ）计算准确性　一而　一／ａｍ＝Ｉ　ｌ，则（１９）式成为　一　㈨　是面积积分时间：Ｃａｔｈ．ｍ　以Ｃｕ为例做了比较。　一＝　４　ｓ，ｔ　＝０．０２　ｓ，Ａ　＝０　７１６，Ａ．：０．９３７　９　Ａ。ｓ，（Ｓ／Ｎ）ｈ　／　（ｓ／Ｎ）一＝０　２２。二个信噪比之￣ｇｅｌ，于１，意味着　．（ｅｘｐ）和　计算时峰面积的准确性比峰高好。　由（１３），（１４）式知，口＝Ｋ　／Ｋ（或Ｋ．／Ｋ）。那／厶，在给定　的测量条件下实验测得的Ｋ　或Ｋ．值越接近或等于理论的　Ｋ值时，获得的分析灵敏度则将越理想。Ｔｏｒｓｉ　提出用Ｋ代　的影响　Ｃａｒｈｕｎ－ｔ　认为峰高、峰面积测量的信噪比可分别表　示如下：　（Ｓ／Ｎ）　：Ａ　／ａ　（１７）　替　。来比较不同原子化器获得的数据更台适、更有实用意　义。为了提高Ｋ　或Ｋ．值以取得更大的　，Ｔｏｒｓｉ等川设计一　种能使所有注入原子化器的原子瞬时进入光路的炉室，成功　１／ｔ　Ｉ　Ａ（　）ｄｆ　（Ｓ／Ｎ）一一—　＿　参　地使ｃｄ的口值提高６５％。因此，被认为是目前无标样分析的　（】８）　考　最好的一种原子化器。　文　献　Ｌ　ｄｅＧａ［ａｎＪ　１］Ｗｉｎｅ［ｏｒｄｎｅｒ蛳　ｒ　Ｓｐｅｚ＇ｔｒｏ．￣＂Ｒｅｄｉａｔ　Ｔｒａｎｓｆｅｒ，１９６７，７：２５１　Ｗ　Ｍ　Ｇ　Ｔ　ｖａｎ　ｄｅｎ　Ｂｒｏ＆．【Ｊ　ｄｅ曲ｔａｎ　Ａ腿　Ｏ￣７，Ｊ，１９７７．４９：２１７６　Ｋ　Ｋｉｒａｇａｗａ．Ｙ］ｄｅ　Ａｈａｌ　Ｒ　Ｅ　Ｓｔｕｒｇｅｏｎ，ＳＳ＆删ｉｍ　Ａｃ　．１９｝｝０，１１３：２１　Ａ　Ｃｋｅｍ．Ｉ９８３．５５：１９０　ＨｈＪｋＪ　Ｔｉｌｃｈ　Ｊ　Ａｒｕｄ　Ａ　Ｓｐｅｃｔｒ￣ｚ，１９８７，２：５２７　ｃ　ＬＣｈａｋｒａｂａｎｉ。Ｄ　Ｆｅ￣ａｒｏｔｔｏ，ｓ　Ｊ（　ｈｍ，ａｎｄ　Ｃ　Ｊ　Ｒａｄｅｍｅｙｅｒ　Ｃａｎ　３（　．１９８７，６５：１０７９　ＺＨＥＮＧＹａｈ　ｓｈｅｎｇ．ｅｔ　ａｔ（郑衍生等），４ｘｃａ　ｓ　ｎ！Ⅲ…Ｓ　Ｊ　Ｃａｔｈｕｍ　Ｔａ　缸．１９９２。３９：１２１９　Ｎａｔ“ｒＭｉｕｍ　ＵｎｉｖｅｒｄｔａｔｉｓＪｉｌｉｎｅｎｓｉｓ（吉林大学自然科学学报１，１９９７．（２）：７６　ＺＨＥＮＧＹａｈ　ｓｈｅｎｇ（郁衍生）Ａｃｔａ＆ｉｅｎｔｌａ…Ｎａｔｕｒｏ　川¨Ｕｎｉｖｅｒｇｉｔａｔｉｓ　Ｊｉｈ＇ｎｅｎｓｉｓ（吉林大学自然科学学报），１９９４．（４）：８３　ｔ分析化学１，１９９５．２３（４）：３７８　Ｙ　Ｓ　Ｚｈｅｎｇ　Ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ　Ｌｅｔｔｅｒｓ．１９９４．２７（３）：３５３　ＺＨＥＮＧ　Ｙａｈ　￣ｈｅｎｇ（郏衍生）Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ｊ　ｏｆＡｎａｌ　０州ＺＨＥＮＧＹａｈ　ｓｈｅｎｇ．ＺＨＯＮ（：－Ｍｉｎｇ　ｈｕａ（郑衍生，衷明华）ｓ甜　，～　ａｎｄ　ＳｐｅｃｔｒａｌＡｎａｌｙｓｉｓ（光谱学与光谱分析），１９９７，１７（４）：７７　ＺＨＯＮＧＭｉｔ￣ｇ　ｈｕａ．ＺＨＥＮＧＹａｈ　ｓｂ锄ｇ（袅明华．部衍生　Ｓｐｅｃｔｒｏ￣＇ｏｐｙａｎｄ　ＳｐｅｃｔｒａｌＡｎａｌｙｓｉｓ（光谱学与光谱分析），１９９７，１７（６）：６６　Ｙ　Ｓ　ＺＢａｎｇ　ｓ　…ｗＭＹｅｍｇ．ＺＭＮｉ　　ｖ　Ｌｅｔｔｅｒｓ。１９９７，３Ｏ（７）：１３３５　Ａｎａｌ　Ａｔｏｍ　Ｓｐｅｃｔｔｏｍ，１９９５，１０：４９３　Ｗ　Ｍ＂ｆａｎｇ．Ｚ　Ｍ　Ｎｉ　Ｓ［ｘ￣ｃｔｒｏｃｈｉｍ　Ａｃｔａ．１９９７．５２Ｂ：２４【　Ｗ　Ｆｒｅｅｈ，ＤＣ　Ｂａｘｔｅｒ　Ｓ￣＇ｔｒｏｅｈｉｍ，４ｘＣａ．１９９０，４５Ｂ：８６７　Ｂｖ　Ｌ　ｖ，ｖ　Ｎｉｋｏｌａｅｖ，ＥＡ　ｍ一ＢＶ　Ｌ　，ＬＫＰｏｉｚｉｋ．ａｎｄＭＭｏｉｉｃａ　Ｓｐ￣？ｒｏｃｈｉｍ　Ａｃｔａ，１９８６，４１Ｂ：ｌＯ４３　Ｓｐｅｃｔｒ￣＇ｈｉｍ＾（亿，１９９０，４５１ｔ：６３３　ＺＨＯＵＮａｎ　ｇｅｎ．ｅｔ　ａｌ（周南根等ｊ（）　ｉｃａｌ　Ｊｏｕ…１，“ｉｎ删Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｉｅｓ（高等学校化学学报），１９８９．１０（１１）：１０８６　Ｇ　Ｚｈｏｕ．Ｗ　Ｆｒｅｃｈ．【　ｌ　Ｇａｔａｎ　Ｓｐｅｚ＇ｔｒ，＊＇ｈｉｍ　Ａｆ抽，１９８４．３９Ｂ：２２５　Ｍ　ｒｇｌｕｎｄ，ＤＣ　Ｂａｘｔｅｒ』＾瑚　Ａｔｏｍ　Ｓｌｘｏｃｔ￣ｍ，１９９２。７：，１６１　Ｗ　Ｆｒｏ：ｈ　Ｂ　Ｖ　Ｌ¨Ｓｉｃ＇ｔｒｏｔｈｉｍ　Ａｃｔａ，１９９３，４８Ｂ：１３７１　（）Ａ（；ｕｅｌｔ，Ｊ　Ａ　】Ｊ“Ⅱｎ　跏　ｍ　川Ａｃｔａ．１９８８　４３Ｂ：４５９　，１９９３，６５：７１６　Ｃ　１　Ｃｈａｋｒａｂａｒｔｉ，Ａ　Ｋ　Ｇｉｌｍｔａａｉｎｏｖ，Ｊ　Ｈｕｔｔｏｎ　Ａｎａｌ【　维普资讯 http://www.cqvip.com

光谱学与光谱分析　拍”勰曲鲫引　∞　＂弛　帅引　Ｈ　Ｆａｌｋ．Ｃ　ｓｃｈｎｕｒｅｒ　Ｓｐａｙｓ－ｈｉｍ＾ｃ　，１９８９，４４Ｂ：７５９　第２２卷　ＭＡ　Ｙ［ｚａｉ．　ｔ　ａ【（马怡载等）（　一Ｂ　ｖ　Ｌ　ｖｄｖ　Ｆｒｅ＿￣ｚｉｕｓ　Ｊ　Ａｎａｌ（　（ＪＡＧｕｅｌｌ＿１　ＡＨｏｌｃｗｍ　Ｊ　ｏｆＡｎａｌ（　ｍ（分析化学）。１９９３，２１：７４５　ｔ，１９９６，３５５：２２２　Ｓｐｅｅｔｒｏｃｈｉｍ　Ａｃｔａ，１９８９，４４Ｂ：１８５　Ｙ　ＳＺｈｅｎｇ。Ｒｗ　ｎｆｆ．』ＡＮｉｃｈｄｓ　Ａ瑚　Ｃ／ｗｉｎ。１９８４　５６：１３８８　Ｘ　Ｐ　Ｙａｈ　Ｚ　Ｍ　Ｎｉ．Ｘ　Ｔ　Ｙａｎｇ　ａｎｄ　Ｇ　Ｑ　Ｈｏｎｇ丁　如　，１９９３，４０（１２１：ｌ８３９　ＰＹ　５＂ａｎ，ｚ　ＭＮｉ，ＺＸ　Ｚｈｕａｎｇ，ＦＣＸｕ，ａｎｄＡＢ　Ｊ　Ｌａｎｇ，Ａｒｍｌ　Ａｔｏｍ　Ｓｌｘｖｔｒｏｍ，１９９２，７：５１５　Ｙ　Ｚ　Ｌｔｍｇ．Ｚ　Ｍ　Ｎｌ　Ｓｌ￣ｔｒｅ＜ｈ　ｒ　ｔ　Ａｃｔａ，１９９４，４９Ｂ：２２９　ｎ　ｖ　ｌ　～．ＶＧ　Ｎｉｋｏｌａｅｖ．Ｅ　Ａ　Ｎｏｒｍａｎ，Ｌ　Ｋ　Ｐｏｌｚｉｋ，　Ｂ　Ｖ　Ｌ　ｗ～５　＂ｔｒ￣ｈｉｍ　Ａｃｔａ．１９９１），４５Ｂ：６３３　Ｍ　Ｍｏｊｉｃａ　Ｓｐｅｃｔｒｃ￣－ｈｉｍ　Ａｃｔａ，１９８６，４１Ｂ：１０４３　Ｌ１　Ｇｔｍｇ　ｋｅ＿、’Ａ　Ｘｉｕ，ｈｕａｎ，ＺＦＬＡ．ＮＧ－Ｚｂｅｎ　ｘｌａ（幸攻科。扬秀环，张展霞）Ｓｐ￣＇ｔｒｏｓｃｏｐｙ　２【　０，２Ｏ（１）：７６　Ｇｌｒ０ｒｓｉ　Ｓ抛　ｒｍ　…Ｂ　ｖ　Ｌ‘　Ａ咖．１９９５，５０Ｂ：７０７　ｒ　Ｓｐｅｃｔｒａｌ　舢　（光谱学与光谱分析）　．Ｌ　Ｋ　Ｐｏ￣ｉｋ．Ａ　Ｖ　Ｂｏｒｏｄｉｎ，Ｐ　Ｎ　Ｆｅｄｏｒｏｖ，ａｎｄ　Ａ　Ｖ　Ｎｏｖｉｃｈｉｋｈｉｎ　Ａｃｕ２　１９９４，４９Ｂ：１６０９　Ｂｖ　Ｌ　～．ＬＫ　Ｐｏｋｉｋ，ＡＶＢｏｗｄｉｎ．ＡＤＤｙａｋｏｖ，ａｖｄＡＶＮｏｖｉｃｈｉｋｈｉｎ　Ｊ　Ａ　Ｇ　ｒｓｉ　Ｓ　川Ａｃｔａ，１９９５．５０Ｂ：７０７＋　Ａｔｏｍ　Ｓｐｅｚ－ｔ￣ｎ，１９９５，１０：７０３　Ｇ　Ｔｏｒｓｉ，Ｐ　Ｒ　ｋ　¨『ｌ。Ｆ　Ｆａｇｉｏｌｉ，ａｎｄ　ｃ　ｌ￣ａｃａｔｅｉ［ｉ　Ｓｐｅｃｔｒｏｃｈｉｍ，４ｅｔａ。１９９３，４８Ｂ：６８１　Ａｔｏｍｉｚａｔｉｏｎ　Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｏｆ　Ｇｒａｐｈｉｔｅ　Ｆｕｒｎａｃｅ　ｉｎ　Ａｔｏｍｉｃ　Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　Ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ　ＺＨＯＮＧ　Ｍｉｎｇ—ｈｕａ．ＺＨＥＮＧ　Ｙａｈ　ｓｈｅｎｇ　（）ｄｌｅｇｅｑｆＣｈｅｍｉｓｔｒｙ　ａｎｄＢｉｏｌｏｇｙ，ＪｉａｎｇｘｉＮｏｒｍａｌ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔ３＇，Ｎａｎｃｈａｎｇ　３３００２７，Ｃｈｉｎａ　Ａｂｓｔｒａｃｔ　Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｐａｐｅｒ．ｔｈｅ　ａｄｖａｎｃｅ　ｏｆ　ｓｔｕｄ１，＂　ａｔｏｍｉｚａｔｉｏｎ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｔｏｒ　ｇｒａｐｈｉｔｅ　ｔｌｔｒｎａｃｅ　ａｔｏｍｉｃ　ａｂｍｒｐｔｉｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ　ｗ０ｓ　ｒｅ・ｏ　，　ｖｉｅｗｅｄ　Ｔｈｅ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｔｈｅｏｒｙ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ｅｑｕａｔｋｍｓ　ｏｆ　ａｔｏｍｌｚａｒｉｏｎ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ，ａｓ　ｗｅｔｔ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｒＬｓｈｉｐ　ａｍｏｎｇ　．（ｅｘｐ）ａｎｄ　（ｃａ１）ｗｅｒｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｅｄ　Ｐｒｏｂｌｅｍｓ　ｒｅｑｕｉｒｅｉｇ　ｎｆｕｒｔｈｅｒ　ｉｍｐｒｏｖｅｍｅｎｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｉｎｖ￣ｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｔｏｍｉｚａｔｉｏｎ　ｅｆｉｆｃｉｅｎｃｙ　ｏｆ　ｇｒａｐｈｉｔｅ　ｆｕｍａｃ＊，ａｔｏｍｉｃ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒ∞　ｔｒｙ　ｗｅｒｅ　ｄｉｓｃｍｋｓｅｄ　Ｐｅａｋ　ａｒｅａｌ　ａｔｏｍｉａｔｉｚｏｎ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｉｓ　ｔ￣．ｏｒｅ　ｐｒａｃｔｉｃａｌ　ｔｈａｎ　ｐｅａｋ　ｈｅｉｇｈｔ　Ｂｅｃｇｕｏｅ　ｔｈｅ　［Ｔｔ（￣ａｎ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ（　）ｏｆ　ａｔｏｒ［ｉｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｕｒｎａｃｅ　ｉｓ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｒＤ（ｒＤ＝　／ＳＤ，ｆ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｔｕｂｅ　ｌｅｎｇｔｈ　ａｎｄ　Ｄ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｃｏｅｆｉｆｃｉｎｔｅ）　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ｐｅａｋ　ａｒｅｏ　ａｔｏｍｉｚａｔｉｏｎ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｕｍａｃｅ　ｉｓ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　Ｐａｒｔ　０ｆ　ｔｈｅ　ａｔｏｍｉｚａｔｉｎ　ｅｔｆｏｉｃｉｎｃｙ　ｉｅｓ　ａｆｆｅｃｔｅｄ　ｂｙ　ａｔｏｍｉｃ　ｔｒｔ￣ｃｈａｎｉｓｍ　Ａｎ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ａｓｐｅｃｔ　ｏｆ　ｒｅｓｅａｒｃｈｉｎｇ　ａｔｏｍｉｚａｔｉｏｎ　ｅｌｆｉｃｉｎｃｙ　ｅｉｓ　ｃｏｎｄｕｃｔｅｄ　ｍａｉｎｌｙ　ｔｏ　ｉｍｐｒｏｖｅ　ｔｈｅ　ｓｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ　ａｎｄ　ｌｌｍ　ｉｔ　ｏｆ　ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ａｎａｌｙｓｌｓ　ｍｅｔｈｏｄ．　Ｋ￣＇ｗｏｒｄｓ　Ａｔｏｍｉｚａｔｉｎ　ｅｆｆｏｉｃｉｅｎｃｙ；Ｇｒａｐｈｉｔｅ　ｆｕｍａｃｅ；Ａｔｏｍｉｃ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ；Ａｔｏｍｉｃ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ　（ＲｅｃｅｉｖｅｄＤｅｃ　１４。２０００；ａｃｃｅｐｔｅｄ　Ｍａｒｃｈ．１６，２００１）