５２，０７１９０１（２０１５） 激 与 电字学进展 Ｌａｓｅｒ＆Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｐｒｏｇｒｅｓｓ ￣２０１５（（中国激光》杂志社 Ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ Ｄｏｕｂｌｉｎｇ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ Ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ Ｐｏｌｅｄ Ｃｒｙｓｔａｌ Ｘｕｅ Ｊｕｎｗｅｎ Ｄｅｎｇ Ｋａｉｙｏｎｇ Ｆａｎｇ ｙｕｊｉｅ Ｐｅｉ Ｘｕｅｄａｎ Ｓｕ Ｂｉｎｇｈｕａ Ｂ啦 Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｚｈｕｈａｉ，Ｇｕａｎｇｄｏｎｇ ５１９０８８，Ｃｈｉｎａ Ａｂｓｔｒａｃｔ Ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｉｓ ｏｆ ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｃｅ ｉｎ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａ１．Ｔｈｅ ｉｎ—ｄｅｐｔｈ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｕｓｅｓ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌ ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ ａｓ ｔｈｅ ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｂｊｅｃｔ，ａｎｄ ｃｏｍｂｉｎｅｓ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ａｎｄ ｔｈｅ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ．Ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｔｉｌｔ ｉＳ ｉｎｃｉｄｅｎｔ，ｔｈｅ ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌａｒｇｅｒ，ａｎｄ ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ｒｅｄｕｃｅｄ．Ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｃａｎ ｂｅ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｃｏｎｖｅｎｉｅｎｔｌｙ ｂｙ ｕｓｉｎｇ ｔｈｅ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｃｕｒｖｅｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｇｉｖｅｎ ｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｃｒｙｓｔａ１．Ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ ｌｅｎｇｔｈ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌｏｎｇｅｒ，ａｎｄ ｔｈｅ ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｂｅｃｏｍｅ ｎａｒｒｏｗｅｒ．Ａｓ ｌｏｎｇ ａｓ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ａｎｄ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ａｒｅ ｋｎｏｗｎ，ｔｈｅ ｍｅｔｈｏｄ ｕｓｅｄ ｉｎ ｔｈｉｓ ｓｔｕｄｙ ｃａｎ ｂｅ ｅｘｔｅｎｄｅｄ ｔｏ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ．Ｔｈｅｓｅ ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ ａｒｅ ｕｓｅｆｕｌ ｆｏｒ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ ａｎｄ ｇｕｉｄｉｎｇ ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ ｗａｖｅ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｅｘｔｅｒｎａｌ ｃａｖｉｔｙ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ． Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｏｐｔｉｃｓ；ｌａｓｅｒ；ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ；ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｖｅｒｓｉｏｎ；ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ０ＣＩＳ ｃｏｄｅｓ 】９０．４４００：１９０．４３６０：１４０．３５１５：１４０．３５８０：１ ６０．４３３０ 周期极化晶体倍频特性分析 薛竣文 ５垲镛 方宇杰 裴雪丹 苏秉华 北京理工大学珠海学院，广东珠海５１９０８８ 摘要通过深入分析二次谐波转换效率，以周期极化晶体ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ为研究对象，结合其斯涅耳方程和极化周期随 温度的热膨胀关系，得到了基频光正入射时周期极化晶体的最佳匹配温度；当基频光倾斜入射时，极化周期等效变 大，最佳匹配温度降低。利用归一化倍频效率图形，可以方便地得到给定晶体长度的温度和波长接收带宽；同时晶体 通光长度越长，温度和波长接收带宽越窄。只要更换晶体的斯涅耳方程和极化周期随温度的热膨胀关系，所使用的 研究方法可方便地推广到其他周期极化晶体的倍频研究当中。所得到的这些结论对于使用周期极化晶体进行倍频， 尤其是连续光纤激光器腔外倍频有一定的指导意义。 关键词非线性光学；激光；周期极化晶体；非线性频率变换；倍频 Ｅ９３３．４３；ＴＮ２４８ 文献标识码Ａ 中图分类号ｄｏｉ：１０．３７８８／ＬＯＰ５２．０７１９０ｌ １ Ｉｎｔｒｏ ｄｕｃｔｉｏｎ Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｉｓ ａｎ ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ ｍｅａｎｓ ｔｏ ｅｘｐａｎｄ ｔｈｅ ｅｘｉｓｔｉｎｇ ｌａｓｅｒ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｓｃｏｐｅ，ａｎｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｉｓ ｏｎｅ ｉｍｐｏｒｔａｎｔ ａｐｐｒｏａｃｈ．Ａｔ ｐｒｅｓｅｎｔ，ｔｏ ｏｂｔａｉｎ ｈｉｇｈ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ ｌａｓｅｒ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ．ｉｎｔｒａｃａｖｉｔｙ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｉｓ ａ ｇｅｎｅｒａｌ ｍｅｔｈｏｄ ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｏｂｔａｉｎｉｎｇ ｈｉｇｈ ｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ｌｏｗ ｎｏｉｓｅ，ａｎｄ ｓｉｎｇｌｅ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｒｅｑｕｉｒｅｓ ａ ｃａｒｅｆｕｌ ｄｅｓｉｇｎ ａｎｄ ａｌｉｇｎｍｅｎｔ ｏｆ ｔｈｅ ｒｅｓｏｎａｎｔ ｃａｖｉｔｙ ．Ｗｉｔｈ ｔｈｅ ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ ｏｆ ｌａｓｅｒ ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，ｅｘｔｅｒｎａｌ ｃａｖｉｔｙ ｒｅｑｕｅｎｃｙ ｆｄｏｕｂｌｉｎｇ ｕｓｉｎｇ ｈｉｇｈ ｐｏｗｅｒ ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ ｗａｖｅ（ＣＷ） ｌａｓｅｒ ｂｙ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｒｙｓｔａｌ ｉｓ ｅｌｉｃｉｔｉｎｇ ｍｏｒｅ ａｔｔｅｎｔｉｏｎ 一 ．Ｈｅｎｃｅ，ｏｐｔｉｍｉｚａｔｉｏｎ ｉｓ ｎｅｅｄｅｄ ｆｏｒ 收稿日期：２０１５—０１—１３；收到修改稿日期：２０１５—０３—１８；网络出版日期：２０１５—０６—１９ 基金项目：广东省高等学校优秀青年教师培养计划（Ｙｑ２０１３２０８）、广东省高等学校优秀青年创新人才培养计划育苗工程 ｆ自然科学）（２０１３ＬＹＭ—ＯｌＯ１）、北京理工大学珠海学院科研发展基金（２０１３ＪＳ０２） 作者简介：薛竣文（１９７８一），男，博士，副教授，主要从事新型激光器及其应用等方面的研究。 Ｅ—ｍａｉｌ：ＸＵｅｊｕｎｗｅｎＯ０１＠１２６．ｃｏｒｎ ０７】９０１一】 ５２．０７１９０１（２０１５ ————————————————嫩光与 电子学进展 ————————————————————————————————ｗｗｗ．ｏｐｔｉｃｓｊｏｕｒｎａｌ－ｎｅｔ —一 ｔｈｅ ｄｅｓｉｇｎ ｏｆ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｆｏｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ・ Ｔｈｒｏｕｇｈ ｉｎ—ｄｅｐｔｈ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｔｈｅ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ，ｔｈ ｓ ｓｔｕｄＹ ｕｓｅｓ ｐｅｒｉｏｄｉｃａＩＩｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌ ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ ａｓ ｔｈｅ ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｂｊｅｃｔ ａｎｄ ｃｏｍｂｉｎｅｓ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔ ｏｎ ａｎｄ ｔｈｅ ｐＯｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ．Ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｉｓ ｉｎ ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｃｅ ｉｎｔｏ ｔｈｅ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａ１．Ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｔｉｌｔ ｉｓ ｉｎｃｉｄｅｎｔ，ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌａｒｇｅｒ，ａｎｄ ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍＤｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ｒｅｄｕｃｅｄ． Ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｃａｎ ｂｅ ｏｂｔａ ｎｅｄ ｃＯｎｖｅｎｉｅｎｔｌｙ ｖｉａ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｃｕｒｖｅｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｇｉｖｅｎ ｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｃｒｙｓｔａ１．Ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ ｌｅｎｇｔｈ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌｏｎｇｅｒ，ｗｈｅｒｅａｓａ ｔｈｅ ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｂｅｃｏｍｅｓ ｎａｒｒｏｗｅｒ．Ｔｈｅｓｅ ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ ａｒｅ ｕｓｅｆｕｌ ｆｏｒ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｃｒｙｓｔａｌｓ ａｎｄ ｇｕｉｄａｎｃｅ ｆｏｒ ＣＷ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｅｘｔｅｒｎａｌ ｃａｖｉｔｙ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ・Ａｓ ｌｏｎｇ ａｓ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅ ｅｑｕａｔｉｏｎ ａｎｄ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ａｒｅ ｋｎｏｗｎ，ｔｈｅ ｍｅｔｈｏｄ ｕｓｅｄ ｉｎ ｔｈｉｓ ｓｔｕｄｙ ｃａｎ ｂｅ ｅｘｔｅｎｄｅｄ ｔｏ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ・ ２ Ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ Ｔｈｅ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｆｏｒｍｕｌａ ｆｏｒ ｔｈｅ ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ ｏｆ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｌｉｇｈｔ ｉｓ ｎｏｔ ｅｘｈａｕｓｔｅｄ ａｎｄ ｔｈｅ ｐｌａｎｅ ｗａｖｅ ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ ｉｓ 。 叼＿ｆｌ ｒ￥ ￣ｎ２ｃ＇ｇ０ ｗ／ｌｓｌｎ。 一ｑ－ ｊ’ 一、） （１） ｗｈｅｒｅ ７７ ｉｓ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ，ｄ。 ｉｓ ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ｏｆ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｒｙｓｔａｌ， Ｌ ｉｓ ｔｈｅ ｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｒｙｓｔａｌ，ｎ ｉｓ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｌｉｇｈｔ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ，ｒｔ２ ｉｓ ｔｈｅ ｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｌｆｉｇｈｔ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ，ｃ ｉｓ ｔｈｅ ｓｐｅｅｄ ｏｆ ｌｉｇｈｔ ｉｎ ｖａｃｕｕｍ，ｓｏ ｉｓ ｖａｃｕｕｍ ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ ｃｏｎｓｔａｎｔ， Ａ ｉｓ ｔｈｅ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｌｉｇｈｔ ｉｎ ｖａｃｕｕｍ，Ｐ ｉｓ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｐｏｗｅｒ， Ａ ｉｓ ｔｈｅ ａｖｅｒａｇｅ ｓｐｏｔ ａｒｅａ ｆｏｒ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｌｉｇｈｔ ｉｎ ｔｈｅ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｒｙｓｔａｌ，Ａｋ ｉｓ ｔｈｅ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ，ａｎｄ ｓｉｎｃ（ｘ）ｉｓ ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ ａｓ ｓｉｎ（ｘ）／ｘ． Ｆｏｒ ｔｈｅ ｃｈｏｓｅｎ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｒｙｓｔａｌ ａｎｄ ｃｅｒｔａｉｎ ｏｐｔｉｃａｌ ｆｏｃｕｓｉｎｇ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ，ｔｈｅ ｆｉｒｓｔ ｔｅｒｍ ｉｓ ｃｏｎｓｔａｎｔ，ａｎｄ ｄｏｅｓ ｎｏｔ ｍａｋｅ ａｎｙ ｓｐｅｃｉｆｉｃ ａｎａｌｙｓｉｓ．Ｔｈｅ ａｎａｌｙｓｉｓ ｉｓ ｆｏｃｕｓｅｄ ｏｎ ｔｈｅ ｓｅｃｏｎｄ ｔｅｒｍ．Ｔｈｅ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｉｓ ｃｈａｎｇｅｄ ｉｎｔｏ ｔｈｅ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｔｈｅ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ． ３ Ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍ ａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｒｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｍｕｓｔ ｍｅｅｔ ｃｏｎｓｅｒｖａｔｉｏｎ ｏｆ ｅｎｅｒｇｙ ａｎｄ ｍｏｍｅｎｔｕｍ 。 ｆ一 一 一ｏ， （２） （３） ～ 一 一ｏ， ｗｈｅｒｅ Ａ。１，Ａ。２，ａｎｄ Ａ。３ ｒｅｆｅｒ ｔｏ ｔｈｅ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｎ ｖａｃｕｕｍ ｆｏｒ ｔｈｒｅｅ ｌｉｇｈｔ ｐａｒｔｉｃｉｐａｔｉｎｇ ｉｎ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｅｆｆｅｃｔ，ｎ¨ｒｔ２，ａｎｄ ｎ，ａｒｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘｅｓ ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ ｔｏ ｔｈｒｅｅ ｌｉｇｈｔ，ａｎｄ ｔｈｅ ｉｎｄｅｘ ｉｓ ｔｈｅ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｎ ｇｅｎｅｒａ１． Ｔｈｅ ｌａｗ ｏｆ ｍｏｍｅｎｔｕｍ ｃｏｎｓｅｒｖａｔｉｏｎ ｉｎ Ｅｑ．（３）ｉｓ ａｃｔｕａｌｌｙ ｔｈｅ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ；ｗｈｉｌｅ ｆｏｒ ｑｕａｓｉ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ，ｔｈｅ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｉｓ Ａ ０１ 一 一 一一Ａ ｏ２ Ａ ｏ３ Ａ－ｏ １（４） ｗｈｅｒｅ Ａ ｉｓ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ，ｍ ｉｓ ｑｕａｓｉ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｏｒｄｅｒ，ａｎｄ ｏｄｄｓ，ｓｕｃｈ ａｓ １，３，５，ｅｔｃ．，ａｒｅ ａｄｏｐｔｅｄ ，ｎ ｉｓ １ ｉｎ ｇｅｎｅｒａｌ ａｎｄ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｃｈａｎｇｅ ｉｓ ｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄ．Ｍｅａｎｗｈｉｌｅ，ｔｈｅ ｑｕａｓｉ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｅｆｆｅｃｔ ｉｎ ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ ｉｓ ｕｓｕａｌｌｙ ｅ ｌｉｇｈｔ．Ｔｈｅｎ，ｔｈｅ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ ｂｅｃｏｍｅｓ ０７１９Ｏ１—２ ５２，０７１９０１（２０１５） ２订 撒光与光电子学进展 一 一 ｎ ｏ３， Ｔ） Ａ ０３ ｗｗｗ．ｏｐｔｉｃｓＪｏｕｒｎａｌ ｎｅｔ ＡｌＴ１ １］ （５） ，ｗｈｅｒｅ ｎ（Ａ， ）ｉｓ ｔｈｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｉｎｄｅｘ ｒｅｌａｔｅｄ ｔｏ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｙｅ１ｅｎｇｔｈｅＡ（ ）ｉｓ ｐｏ１ａｒ ｐｅｒｊ０ｄ ａｔ ｔｈｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｏｆ Ｆｏｒ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇｔｈｅ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ ｂｅｃｏｍｅｓ ，Ａ ＝２１Ｔ 』Ｉ ｎｅ ２ ， ） ２ｎ ， ） 一 ， （６） ｅ ，ｗｈｅｒｅ Ａ ２ ｉｓ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｎ ｔｈｅ ｖａｃｕｕｍ ｆｏｒ ｔｈｅ ｆｒｅｑｕｅｎ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘｅｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ａｎｄ ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ． ｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｌｉｇｈｔ，ｎＴ） ａｎｄ ｎｅ ２ ，Ｔ）ａｒｅ ｆｒｅ ｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｌｉｇｈｔ ａｔ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ Ｆｒｏｍ Ｅｑ・（６），ｏｎｅ ｃａｎ ｃｏｎｃｌｕｄｅ ｔｈａｔ ｔｈｅ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｐｈａｓｅ ｍｉｓｍａｔｃｈ ｆａｃｔｏｒ ｎｅｅｄｓ ｔｈｅ ＳｅＩＩｍｅｉｅｑｕａｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａ１． ｅｒ ４ Ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ ｏｆ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌ Ｇｉｖｅｎ ｔｈｅ ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ ｏｆ ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ，ｔｈｉｓ ｓｔｕｄｙ ａｎａｌｙｚｅｓ ｉｔｓ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ．Ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ｆｏｒ ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ ｉｓ Ｅ 。 ｎ ２ 一 ＋ ＋ Ａ 一日 ＋ＤＡ： （７） Ｔａｂｌｅ １ ｓｈｏｗｓ ｔｈｅ ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ ｏｆ ｔｈｅ ｅｑｕａｔｉｏｎ Ｔａｂｌｅ １ Ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ ｆｏｒ ＭｇＯ：ｓＰＰＬＴ Ｅｑｕａｔｉｏｎ（７）ｉｓ ｖａｌｉｄ ｆｏｒ ｔｈｅ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｒａｎｇｅ ｏｆ ０．３９～４．１ Ｉｘｍ，ａｎｄ ｔｈｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｒａｎｇｅ ｏｆ ３００℃～ ２００℃． Ｃｏｎｓｉｄｅｒｉｎｇ ｔｈｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｉｓ ｔｈｅ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｅｒｎｐｅｒａｔｕｒｅ ： ，Ａｍ（ ）＝Ａ（２５℃）【ｌ十 （ 一２５ ｃｃ）＋卢（ ～２５℃） ］， ｗｈｅｒｅ Ａ（２５ ｃＣ）ｉｓ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ａｔ ｔｈｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｏｆ ２５ ｏＣ ａｎｄ ７．９７ ｉｓ ａｄｏｐｔｅｄ７×１０一 ， ｆ８１ ｉｓ １．６×１０ ，ａｎｄ ｉｓ Ｗｈｅｎ Ａｋ＝０ ｉｓ ａｄｏｐｔｅｄ ｉｎ Ｅｑ．（６）ａｎｄ Ａ ２ ：Ａ ／２ ｉｓ ｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄ，ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｆｏｒ ｔｈｅ ｃｏｍｐｌｅｔｅ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｉｓ ）＝等【 ， ）．． ）．］ ５ Ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ，（９） Ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｌｉｇｈｔ ｉｓ ｉｎｃｉｄｅｎｔ ｉｎｔｏ ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ ｎｏｒｍａｌｌｙｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｃｕｒｖｅｓ ｄｕｅ ｔｏ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ（ｒｅｄ）ａｎｄ ｃｏｍｐｌｅｔｅ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ（ｐｉｎｋ）ａｒｅ ｄｒａｗｎ ｉｎ ｔｈｅ ｓａｍｅ ｇｒａｐｈ ｕｓｉｎｇ Ｍａｔｌａｂ ｓｏｆｔｗａｒｅ（Ｆｉｇ・１・Ｐ ｒｅｆｅｒｓ ｔｏ ｃｏｍｐｌｅｔｅ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ）．Ｂｙ ｅｎｌａｒｇｉｎｇ ｔｈｅ ｇｒａｐｈ，ｔｈｅ ｉｎｔｅｒｓｅｃｔｉｏｎ ａｂｓｃｉｓｓａ ０７１９Ｏｌ～３ ５２，０７１９０１（２０１５） 撒兴与光电子学进展 ｗｗｗ．ｏｐｔｉｃｓｊｏｕｒｎａ１．ｎｅｔ ｏｆ ｔｈｅｓｅ ｔｗｏ ｃｕｒｖｅｓ ｉｓ ５５．１７ ｏＣ，ｗｈｉｃｈ ｉｓ ｔｈｅ ｏｐｔｉｍｕｍ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｆｏｒ ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｔ ＼ ＼ ＼ ～一０。 …１ ～３ Ｐ ＼ ＼ ＼ ＼ ＼ ＼ ＼ ＼ ＼ Ｔｅｍｐｅｒ￣ｕｒｅ／￣Ｃ Ｆｉｇ．１ Ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｐｏｉｎｔ ｇｒａｐｈｉｃ ｄｉｓｐｌａｙ Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｌｉｇｈｔ ｗｉｌｌ ｄｅｖｉａｔｅ ｆｒｏｍ ｔｈｅ ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｔ ｉｎ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ ａｓ ｓｈｏｗｎ ｉｎ Ｆｉｇ．２ ｌ Ｉ Ｆｉｇ．２ Ｌｉｇｈｔ ｔｉｌｔ ｉｎｃｉｄｅｎｔ ｉｎｔｏ ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ Ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｉｓ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｂｙ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｌａｗ： （ ）＝ 以 （ ） ＣＯＳ西 （１０） ｗｈｅｒｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ａｎｇｌｅ ：ａｒｃｓ ￣ｎ雨Ｆ ｓｉｎ ０］，ａｎｄ ｉｓ ｉｎｃｉｄｅｎｔ ａｎｇｌｅ Ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄｓ ｆｏｒ ｌ。ａｎｄ ３。ａｓ ｔｈｅ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｒｅ ｓｈｏｗｎ ｉｎ Ｆｉｇ１．Ｐｈａｓｅ ．ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｃａｎ ｂｅ ｒｅａｄ ａｓ ５５．０４ ｏＣ ａｎｄ ５４．０ １℃ｂｙ ｅｎｌａｒｇｉｎｇ ｔｈｅ ｇｒａｐｈＷｉｔｈ ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ ｔｉｌｔ ．ａｎｇｌｅ ｒｅｓｕｌｔｓ ｉｎ ｉｎｃｒｅａｓｅｄ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ａｎｇｌｅ．Ｔｈｅ ｉｎｃｒｅａｓｅ ｉｎ ｔｈｅ ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｌｌ ｌｅａｄ ｔｏ ｔｈｅ ｄｒｏｐ ｏｆ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．Ｂａｓｅｄ ｏｎ ｔｈｉｓ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ，ｏｎｅ ｃａｎ ａｄｊｕｓｔ ｔｈｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｏ ｔｈｅ ｃｏｒｒｅｃｔ ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ．Ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｒｅｓｕｌｔｓ ａｌｓｏ ｐｒｏｖｅｄ ｔｈｉｓ ｐｏｉｎｔ ． ６ Ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｂｅｔｗｅｅｎ ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ａｎｄ ｃｒｙｓｔａｌ ｌｅｎｇｔｈ Ｔｈｅ ｄｉｒｅｃｔ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｂｅｔｗｅｅｎ ｔｈｅ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ａｎｄ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｓ ｓｈｏｗｎ ｉｎ Ｆｉｇｓ．３ ａｎｄ ４ ｆｏｒ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｌｅｎｇｔｈｓ ｏｆ ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａ１． Ｆｒｏｍ Ｆｉｇ．３，ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ５５．１７℃，ｗｈｉｃｈ ａｇｒｅｅｓ ｗｉｔｈ ｔｈｅ ｒｅｓｕｌｔ ｉｎ Ｆｉｇ１． ．Ｆｒｏｍ Ｆｉｇ．４，ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｐｈａｓｅ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｓ １０６４ ｎｍ． Ｆｏｒ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｌｅｎｇｔｈｓ ｏｆ ｃｒｙｓｔａｌ，ｔｈｅ ｒｅｓｕｌｔｓ ｏｆ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｂａｎｄｗｉｄｔｈｓ ａｒｅ 葑 １０ｍｍ 曩 ０．８ Ｏ．６ ＿ ２０ ｍｍ ３Ｏｍｍ ４０ｍｍ 耄 巷 主 －－ ５３ Ｌ ．…一ｎ ． ～一 ．。．～Ｌ．一０～一…５２ ５４ ５５ ５６ Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ／￣Ｃ ５７ Ｊ ５８ ，一 Ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ／ｕｍ Ｆｉｇ．３ Ｄｉｒｅｃｔ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｂｅｔｗｅｅｎ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ａｎｄ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ Ｆｉｇ．４ Ｄｉｒｅｃｔ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｂｅｔｗｅｅｎ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ０７１９０１—４ ５２，０７ｌ９０１（２０ｌ５） 激光与光电子学进展 ｗｗｗ．ｏｐｔｉｃｓｊｏｕｒｎａ１．ｎｅｔ ｓｈｏｗｎ ｉｎ Ｔａｂｌｅ ２．Ｔｈｅ ｃｒｙｓｔａｌ ｉｓ ｌｏｎｇｅｒ，ａｎｄ ｔｈｅ ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｏｆ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｉｓ ｎａｒｒｏｗｅｒ．Ｗｈｉｌｅ ｌｏｎｇｅｒ ｃｒｙｓｔａｌ ｉｎｄｉｃａｔｅｓ ｈｉｇｈ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｅｆｉｃｉｆｅｎｃｙ ｆｒｏｍ Ｅｑ．（１），ｔｈｅ ｐｒｏｃｅｓｓ ｗｉｌｌ ｎｅｅｄ ｈｉｇｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｃｏｎｔｒｏｌ ｐｒｅｃｉｓｉｏｎ ａｎｄ ｎａｒｒｏｗ ｌｉｎｅ ｗｉｄｔｈ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ Ｔａｂｌｅ ２ Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ７ Ｃ ｏｎｃｌｕｓｉｏｎ Ｂａｓｅｄ ｏｎ ｔｈｅ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ，ｕｓｉｎｇ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌ ＭｇＯ： ｓＰＰＬＴ ａｓ ｔｈｅ ｒｅｓｅａｒｃｈ ｏｂｊｅｃｔ，ｃｏｍｂｉｎｅｄ ｗｉｔｈ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ａｎｄ ｔｈｅ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ，ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｃａｎ ｂｅ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｉｓ ｉｎ ｎｏｒｍａｌ ｉｎｃｉｄｅｎｃｅ ｔｏ ｔｈｅ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａ１．Ｗｈｅｎ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｌａｓｅｒ ｔｉｌｔ ｉｓ ｉｎｃｉｄｅｎｔ，ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌａｒｇｅｒ，ａｎｄ ｔｈｅ ｂｅｓｔ ｍａｔｃｈｉｎｇ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｉｓ ｒｅｄｕｃｅｄ． Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ａｃｃｅｐｔ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｃａｎ ｂｅ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｃ０ｎＶｅｎｉｅｎｔｌｙ ｂｙ ｕｓｉｎｇ ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｃｕｒｖｅｓ ｆｏｒ ｇｉｖｅｎ ｌｅｎｇｔｈｓ ｏｆ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｃｒｙｓｔａ１．Ｗｈｅｎ ｃｒｙｓｔａｌ ｌｅｎｇｔｈ ｂｅｃｏｍｅｓ ｌｏｎｇｅｒ，ａｃｃｅｐｔａｂｌｅ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｂａｎｄｗｉｄｔｈ ｂｅｃｏｍｅ ｎａｒｒｏｗｅｒ．Ｔｈｅｓｅ ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ ａｒｅ ｕｓｅｆｕｌ ｆｏｒ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ ａｎｄ ｉｎ ｇｕｉｄｉｎｇ ｃｗ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｅｘｔｅｒｎａｌ ｃａｖｉｔｙ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ．Ａｓ ｌｏｎｇ ａｓ ｔｈｅ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ａｎｄ ｐｏｌａｒ ｐｅｒｉｏｄ ｗｉｔｈ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｔｈｅｒｍａｌ ｅｘｐａｎｓｉｏｎ ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ａｒｅ ｋｎｏｗｎ，ｔｈｅ ｍｅｔｈｏｄ ｕｓｅｄ ｉｎ ｔｈｉｓ ｓｔｕｄｙ ｃａｎ ｂｅ ｅｘｔｅｎｄｅｄ ｔｏ ｏｔｈｅｒ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｃｒｙｓｔａｌｓ． Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ １ Ｙａｏｈｕｉ Ｚｈｅｎｇ，Ｙａｊｕｎ Ｗａｎｇ，Ｃｈａｎｇｄｅ Ｘｉｅ，ｅｔ ａ１．．Ｓｉｎｇｌｅ—ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ Ｎｄ：ＹＶ０４ ｌａｓｅｒ ａｔ ６７１ ｎｍ ｗｉｔｈ ｈｉｇｈ—ｏｕｔｐｕｔ ｐｏｗｅｒ ｏｆ ２．８ Ｗ［Ｊ］．ＩＥＥＥ Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｑｕａｎｔｕｍ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，２０１２，４８（１）：６７—７２． ２ Ｊ Ｙｉ，Ｈ Ｊ Ｍｏｏｎ，Ｊ Ｌｅｅ．Ｄｉｏｄｅ—ｐｕｍｐｅｄ １００一Ｗ ｇｒｅｅｎ Ｎｄ：ＹＡＧ ｒｏｄ ｌａｓｅｒ［Ｊ１．Ａｐｐｌｉｅｄ Ｏｐｔｉｃｓ，２００４，４３（１８）：３７３２—３７３７． ３ Ｑ Ｈ Ｘｕｅ，Ｑ Ｚｈｅｎｇ，Ｙ Ｋ Ｂｕ，ｅｔ ａ１．．Ｈｉｇｈ—ｐｏｗｅｒ ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ｄｉｏｄｅ—ｐｕｍｐｅｄ Ｎｄ：ＹＶ０４／ＬｉＢ３０５ ４５７ ｎｍ ｂｌｕｅ ｌａｓｅｒ ｗｉｔｈ ４．６ Ｗ ｏｆ ｏｕｔｐｕｔ ｐｏｗｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００６，３１（８）：１０７０—１０７２． ４ Ｚｈｅｎｇ Ｙａｏｈｕｉ，Ｌｉ Ｆｅｎｇｑｉｎ，Ｚｈａｎｇ Ｋｕａｎｓｈｏｕ，ｅｔ ａ１．．Ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｏｆ ａｌｌ—ｓｏｌｉｄ—ｓｔａｔｅ ｓｉｎｇｌｅ—ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｌａｓｅｒｓ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊ Ｌａｓｅｒｓ，２００９，３６（７）：１６３５—１６４２． 郑耀辉，李凤琴，张宽收，等．全固态单频激光器研究进展【Ｊ】．中国激光，２００９，３６（７）：１６３５—１６４２． ５ Ｄ Ｇｅｏｒｇｉｅｖ，Ｖ Ｐ Ｇａｐｏｎｔｓｅｖ，Ａ Ｇ Ｄｒｏｎｏｖ，ｅｔ ａ１．．Ｗａｒｔｓ—ｌｅｖｅｌ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ ｏｆ ａ ｎａｒｒｏｗ ｌｉｎｅ ｌｉｎｅａｒｌｙ ｐｏｌａｒｉｚｅｄ Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｔｏ ５８９ ｎｍ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ，２００５，１３（１８）：６７７２—６７７６． ６ Ａ Ｂ Ｒｕｌｋｏｖ，Ａ Ａ Ｆｅｒｉｎ，Ｓ Ｖ Ｐｏｐｏｖ，ｅｔ ａ１．．Ｎａｒｒｏｗ—ｌｉｎｅ，１１７８ ｎｍ ＣＷ ｂｉｓｍｕｔｈ—ｄｏｐｅｄ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｗｉｔｈ ６．４ Ｗ ｏｕｔｐｕｔ ｆｏｒ ｄｉｒｅｃｔ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｄｏｕｂｌｉｎｇ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ，２００７，ｌ５（９）：５４７３—５４７６． ７ Ｓ Ｓｉｎｈａ，Ｄ Ｓ Ｈｕｍ，Ｋ Ｅ Ｕｒｂａｎｅｋ，ｅｔ ａ１．．Ｒｏｏｍ—ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ｓｔａｂｌｅ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｏｆ １９ ｗａｔｔｓ ｏｆ ｓｉｎｇｌｅ—ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ５３２一ｎｍ ｒａｄｉａｔｉｏｎ ｉｎ ａ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ ｐｏｌｅｄ ｌｉｔｈｉｕｍ ｔａｎｔａｌａｔｅ ｃｒｙｓｔａｌ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌｉｇｈｔｗａｖｅ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，２００８，２６（２１—２４）：３８６６—３８７１． ８ Ｓ Ｃｈａｉｔａｎｙａ Ｋｕｍａｒ，Ｇ Ｋ Ｓａｍａｎｔａ，Ｋａｖｉｔａ Ｄｅｖｉ，ｅｔ ａ１．．Ｈｉｇｈ—ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ，ｍｕｌｔｉｃｒｙｓｔａｌ，ｓｉｎｇｌｅ—ｐａｓｓ，ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ—ｗａｖｅ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ，２０１１，１９（１２）：１１１５２一ｌ１１６９． ９ Ｈａｏ Ｌｉｙｕｎ，Ｓｕ Ｃｅｎ，Ｑｉ Ｙｕｎｆｅｎｇ，ｅｔ ａ１．．Ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｇｅｒｅｒａｔｉｏｎ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ ｗａｖｅ ａｌｌ—ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｏｓｃｉｌｌａｔｏｒ ｉｎ ＰＰＭｇＯ：ＬＮ【Ｊ１．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊ Ｌａｓｅｒｓ，２０１３，４０（６）：０６０２００７． 郝丽云，苏 岑，漆云凤，等．基于ＰＰＭｇＯ：ＬＮ晶体的连续波全光纤激光器倍频特性【Ｊ］．中国激光，２０１３，４０（６）：０６０２００７． １０ Ｇ Ｄ Ｂｏｙｄ，Ｄ Ａ Ｋｌｅｉｎｍａｎ．Ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ ｏｆ ｆｏｃｕｓｅｄ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｌｉｇｈｔ ｂｅａｍｓ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ａｐｐｌｉｅｄ Ｐｈｙｓｉｃｓ，１９６８： ３９（８）：３５９７—３６３９． １１ Ｍａｒｔｉｎ Ｍ Ｆｅｊｅｒ，Ｇ Ａ Ｍａｇｅｌ，Ｄｉｅｔｅｒ Ｈ Ｊｕｎｄｔ，ｅｔ ａ１．．Ｑｕａｓｉ—ｐｈａｓｅ—ｍａｔｃｈｅｄ ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉｃ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ：Ｔｕｎｉｎｇ ａｎｄ ｔｏｌｅｒａｎｃｅｓ【Ｊ】．ＩＥＥＥ Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｑｕａｎｔｕｍ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，１９９２，２８（１１）：２６３１—２６５４． １２ Ａｒｉｅｌ Ｂｒｕｎｅｒ，Ｄａｖｉｄ Ｅｇｅｒ，Ｍｏｓｈｅ Ｂ Ｏｒｏｎ，ｅｔ ａ１．．Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ—ｄｅｐｅｎｄｅｎｔ Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ ｅｑｕａｔｉｏｎ ｆｏｒ ｔｈｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｏｆ ｓｔｏｉｃｈｉｏｍｅｔｒｉｃ ｌｉｔｈｉｕｍ ｔａｎｔａｌａｔｅ［Ｊ】．Ｏｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００３，２８（３）：１９４—１９６． 栏目编辑：史敏 ０７１９０１—５
